微积分课件(常微分方程)

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1、单击此处编辑母版标题样式,,单击此处编辑母版文本样式,,第二级,,第三级,,第四级,,第五级,,,*,常微分方程课件,,制作者：闫宝强，傅希林，刘衍胜，范进军，劳会学，张艳燕,,第一章 初等积方法,第五章 定性与稳定性概念,第三章 线性微分方程,第二章 基本定理,第四章 线性微分方程组,第六章 一阶偏微方程初步,,第1讲　微分方程与解,,,微分方程,,,什么是微分方程？它是怎样产生的？这是首先要回答的问题.,,,300多年前，由牛顿(Newton,1642-1727)和莱布尼兹(Leibniz,1646-1716)所创立的微积分学，是人类科学史上划时代的重大发现，而微积分的产生和发展，又与求解

2、微分方程问题密切相关.这是因为，微积分产生的一个重要动因来自于人们探求物质世界运动规律的需求.一般地，运动规律很难全靠实验观测认识清楚，因为人们不太可能观察到运动的全过程.然而，运动物体(变量)与它的瞬时变化率(导数)之间，通常在运动过程中按照某种己知定律存在着联系，我们容易捕捉到这种联系，而这种联系，用数学语言表达出来，其结果往往形成一个微分方程.一旦求出这个方程的解，其运动规律将一目了然.下面的例子，将会使你看到微分方程是表达自然规律的一种最为自然的数学语言.,,,例1 物体下落问题　　设质量为,m,的物体，在时间,t,=0时，在距地面高度为H处以初始速度,v,(0) =,v,0垂直地面

3、下落，求,ss,此物体下落时距离与时间的关系.　　解 如,图1-1,建立坐标系，设为t时刻物体的位置坐标.于是物体下落的速度为,,加速度为,,,,质量为,m,的物体，在下落的任一时刻所受到的外力有重力,mg,和空气阻力，当速度不太大时，空气阻力可取为与速度成正比.于是根据牛顿第二定律,F = ma,(力=质量×加速度)　　可以列出方程,,,,,,,,(1.1)其中,k,＞ 0为阻尼系数，,g,是重力加速度.　　(1.1)式就是一个微分方程，这里,t,是自变量，,x,是未知函数，是未知函数对,t,导数.现在，我们还不会求解方程(1.1)，但是，如果考虑,k,=0的情形，即自由落体运动，

4、此时方程(1.1)可化为　　　　　　　　　　　　　　　　　　（1.2）,,将上式对,t,积分两次得,(1.3),一般说来，,微分方程,就是联系自变量、未知函数以及未知函数的某些导数之间的关系式.如果其中的未知函数只与一个自变量有关，则称为,常微分方程,；如果未知函数是两个或两个以上自变量的函数，并且在方程中出现偏导数，则称为,偏微分方程,.本书所介绍的都是常微分方程，有时就简称微分方程或方程.,,例如下面的方程都是常微分方程,,,,(1.4),,(1.5),,(1.6),,(1.7),,,在一个常微分方程中，未知函数最高阶导数的阶数，称为,方程的阶,.这样，一阶常微分方程的一般形式可表为,(

5、1.8),,如果在(1.8)中能将,y,′解出，则得到方程,(1.9),,(1.10),,或,,(1.8)称为一阶隐式方程,(1.9)称为一阶显式方程，(1.10)称为微分形式的一阶方程.,,,n,阶隐式方程,的一般形式为,,（1.11）,n,阶显式方程,的一般形式为　　　　　　　　　　　　　　　　　(1.12),,,在方程(1.11)中，如果左端函数,F,对未知函数,y,和它的各阶导数,y,′,,y,″,…,,y,(,n,)的全体而言是一次的，则称为线性常微分方程，否则称它为非线性常微分方程.这样，一个以,y,为未知函数，以,x,为自变量的,n,阶线性微分方程具有如下形式：,,,显然，方程

6、(1.4)是一阶线性方程；方程(1.5)是一阶非线性方程；方程(1.6)是二阶线性方程；方程(1.7)是二阶非线性方程.,,通解与特解,,,,（1.13）,,,微分方程的解就是满足方程的函数，可定义如下.,定义,1.１ 设函数 在区间,I,上连续，且有直到,n,阶的导数.如果把 代入方程(1.11)，得到在区间,I,上关于,x,的恒等式，　　　　　　　　　　 则称 为方程(1.11)在区间,I,上的一个解.　　这样，从定义1.1可以直接验证：　　1. 函数,y = x^2+C,是方程(1.4)在区间(-∞，+∞)上的解，其中,C

7、,是任意的常数.　　2. 函数是方程(1.5)在区间（-1,+1）上的解，其中,C,是任意常数.又方程(1.5)有两个明显的常数解y =±１，这两个解不包含在上述解中.,,,2. 函数 是方程(1.5)在区间（-1,+1）上的解，其中,C,是任意常数.又方程(1.5)有两个明显的常数解y =±１，这两个解不包含在上述解中.　　3. 函数 是方程(1.6)在区间(-∞，+∞)上的解，其中和是独立的任意常数. 　　4. 函数 是方程(１.７)在区间

8、(-∞，+∞)上的解，其中和是独立的任意常数.　这里，我们仅验证3，其余留给读者完成.事实上，在(-∞，+∞)上有,,事实上，在(-∞，+∞)上有,,,,,所以在（－∞，＋∞）上有,,,,,从而该函数是方程(1.6)的解.　　从上面的讨论中，可以看到一个重要事实，那就是微分方程的解中可以包含任意常数，其中任意常数的个数可以多到与方程的阶数相等，也可以不含任意常数.我们把,n,阶常微分方程(1.11)的含有n个独立的任意常数C1，C2，…，Cn的解 ，称为该方程的,通解,，如果方程(1.11)的解不包含任意常数，则称它为,特解,.由隐式表出的通解称为,通积分,，而由隐式表出的特解称为,特积分

9、,.,,由上面的定义，不难看出，函数,,,和 分别是方程(1.4)，(1.5)和(1.6)的通解，函数 是方程(1.7)的通积分，而函数,y,=±１是方程(1.7)的特解.通常方程的特解可对通解中的任意常数以定值确定，这种确定过程，需要下面介绍的,初始值条件,，或简称,初值条件,.,,,初值问题,例 1中的函数(1.3)显然是方程(1.2)的通解，由于C_1 和C_2是两个任意常数，这表明方程(1.2)有无数个解，解的图像见下面的图a和图b所示.,,,而实际经验表明，一个

10、自由落体运动仅能有一条运动轨迹.产生这种多解性的原因是因为方程(1.2)所表达的是任何一个自由落体，在任意瞬时,t,所满足的关系式，并未考虑运动的初始状态，因此，通过积分求得的其通解(1.3)所描述的是任何一个自由落体的运动规律.显然，在同一初始时刻，从不同的高度或以不同初速度自由下落的物体，应有不同的运动轨迹.为了求解满足初值条件的解，我们可以把例1中给出的两个初始值条件，即　　　　初始位置,x,(0),= H,初始速度 　　代入到通解中，推得　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　于是，得到满足上述初值条件的特解为　　　　　　　　　　　　 　　　　　　　　(1.14),,它描

11、述了初始高度为,H,，初始速度为,v,0,的自由落体运动规律.　　求微分方程满足初值条件的解的问题称为,初值问题,. 　　于是我们称(1.14)是初值问题,,的解.　　对于一个,n,阶方程，初值条件的一般提法是,,,,,其中x_0,是自变量的某个取定值，而,是相应的未知函数及导数的给定值.方程(1.12)的初值问题常记为,(1.16,,,(1.15),,(1.16),,,初值问题也常称为,柯西,（,Cauchy,）,问题,.　　对于一阶方程，若已求出通解 ，只要把初值条件　　　　　　　　　　　　　　　　　代入通解中，得到方程　　　　　　　　　　　　　　　

12、　　从中解出,C,，设为C_0，代入通解，即得满足初值条件的解 .　　对于,n,阶方程，若已求出通解 后，代入初值条件(1.15)，得到,n,个方程式,,,(1.17),,,如果能从(1.17)式中确定出 ，代回通解，即得所求初值问题的 . 例2 求方程　　　　　　　　　　　　　　的满足初值条件

13、 的解.　　解 方程通解为　　　　　　　　　　　　　　　　求导数后得　　　　　　　　　　　　　　将初值条件代入，得到方程组,,解出C_1和C_2得　　　　　　　　　　　　　　　　故所求特解为,,,,,积分曲线,为了便于研究方程解的性质，我们常常考虑解的图象.一阶方程(1.9)的一个特解的图象是,xoy,平面上的一条曲线，称为方程(1.9)的,积分曲线,，而通解的图象是平面上的一族曲线，称为,积分曲线族,.例如，方程(1.4)的通解+C是,xoy,平面上的一族抛物曲线.而是过点(0，0)的一条积分曲线.以后，为了叙述简便，我们对解和积分曲线这两个名词一般不加以区别.对于二阶和二阶以

14、上的方程，也有积分曲线和积分曲线族的概念，只不过此时积分曲线所在的空间维数不同，我们将在第4章详细讨论.　　最后，我们要指出，本书中按习惯用,代替,,,,而　　　　　　　　　　　分别代表,本节要点：,1．常微分程的定义，方程的阶，隐式方程，显式方程，线性方程，非线性方程.　　2．常微分方程解的定义，通解，特解，通积分，特积分.　　3．初值问题及初值问题解的求法.　　4．解的几何意义，积分曲线.,,,第2讲　变量可分离方程,,1．什么是变量可分离方程？,,（1.18）,,或,,（1.19）,,,,1．什么是变量可分离方程？,,,1.2.1 显式变量可分离方程的解法.,1. 在方程(1.

15、18)中，假设,g(y),是常数，不妨设,g(y),=1.此时方程(1.18)变为　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　 (1.20),,,设,f(x),在区间(,a,b,)上连续，那么，求方程(1.20)的解就成为求,f(x),的原函数(不定积分)的问题.于是由积分上限所确定的函数　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　(1.21) 　　就是方程(1.21)的通解，其中C是一个任意常数，是一个固定数，是自变量.,,,2.假设,g(y),不是常数，仍设,f(x),在区间,(a,b),上连续，而,g(y),在,,区间上连续.　　若 y=y(x)

16、 是方程(1.18)的任意一个解，且满足y(x_0)=y_0，则由解的定义，有恒等式　　　　　　　　　　　　　(1.22),,,假设,g(y),≠0，于是可用,分离变量法,把方程写成　　　　　　　　　　 (1.23),,将上式两端积分，得到恒等式　　　　　　　　　　(1.24),,上面的恒等式表明，当,g(y),≠0时，方程(1.18)的任意一个解必定满足下面的,隐函数方程,(1.25),,反之，若,,,是隐函数方程(1.25)的解，则有恒等式(1.24)成立，由(1.24)的两边对x求导数，就推出(1.23)成立，从而(1.22)成立，,,这就表明了隐函数方程(1.25)的解

17、,也是微分方程(1.18)的解.,在具体求解方程时，往往把(1.24)写成不定积分形式,,（1.26）,,由上面的证明可知，当,g(y),≠0时，微分方程(1.18)与隐函数方程(1.26)是,,同解方程，即若由(1.26)解出，则它是(1.18)的通解，由于(1.26)是通解的,,隐式表达式，所以(1.26)亦称为方程(1.18)的,通积分,.在求解过程中，,,对于通积分(1.26)应该尽量把它演算到底，即用初等函数表达出来，,,但是，并不勉强从其中求出解的显式表达式.如果积分不能用初等函数表达,,出来，此时我们也认为微分方程(1.18)已经解出来了，,,因为从微分方程求解的意义上讲，留下的

18、是一个积分问题，而不,,是一个方程问题了.,,3. 若存在,，使,，则易见,是方程(1.18)的一个解，这样的解称为,常数解,.,Y(x)=y_0,,,1.2.2 微分形式变量可分离方程的解法,方程　　　　　　　　　　　　是变量可分离方程的微分形式表达式.这时，,x,和,y,在方程中的地位是“平等”的，即,x,与,y,都可以被认为是自变量或函数.　　在求常数解时，若 ，则y=y_0为方程(1.19)的解.同样，若 ，则x=x_2也是方程(1.19)的解.　　当时 ，用它除方程(1.19)两端，分

19、离变量，得,,上式两端同时积分，得到方程(1.19)的通积分,,本节要点：　　1．变量可分离方程的特征．　　2．分离变量法的原理：微分方程（1.18）与分离变量后的积分方程（1.26）当 时是同解方程．　　3．变量可分离方程一定存在常数解y=y_0, 并且满足 ．,,,第3讲　齐次微分方程,,1．什么是齐次方程？,上一节，介绍了变量可分离方程的解法.有些方程，它们形式上虽然不是变量可分离方程，但是经过变量变换之后，就能化成变量可分离方程，本节介绍两类可化为变量可分离的方程.　　如果一阶显式方程　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　（1.9）

20、的右端函数可以改写为的函数，那么称方程(1.9)为一阶齐次微分方程.所以它们都是一阶齐次方程．因此，一阶齐次微分方程可以写为　　　　　　　　　　　　　 　　　　　　　　　(1.27),,1.3.1 齐次方程的解法,方程(1.27)的特点是它的右端是一个以为变元的函数，经过如下的变量变换，它能化为变量可分离方程.　　令 　　　　　　　　　　　　　　　　则有　　　　　　　　　　代入方程(1.27)得,（1.28）,,,方程(1.28)是一个 变量可分离方程，当 时，分离变量并积分，得到它的通积分　　　　　　　　　 　　　　　　　（1.29）,,或　　　　　　　　　　　　　　　即,

21、,其中,,以代入，得到原方程(1.27)的通积分,若存在常数，使 ，则 ，是(1.28)的解，由 ，得,,,是原方程(1.27)的解.,,,在一般情况下，如何判断方程(1.9)是齐次方程呢? 这相当于考虑，什么样的二元函数 能化成形状为 的函数.下面我们说明零次齐次函数具有此性质.　　所谓 对于变元,x,和,y,是零次齐次式，是指对于任意 的常数，有恒等式,,因此，令 ，则有,,,,因此，所谓齐次方程，实际上就是方程

22、(1.9)的右端函数,,,是一个关于变元,x,，,y,的零次齐次式. 　　如果我们把齐次方程称为第一类可化为变量分离的方程，那么我们下面要介绍第二类这种方程.,,1.3.2 第二类可化为变量可分离的方程,形如　　　　　　　　　　　 　　　　　　(1.30)　　的方程是第二类可化为变量可分离的方程.其中，　　显然，方程(1.30)的右端函数，对于,x,，,y,并不是零次齐次函数，然而函数　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　 （1.31）　　则为零次齐次函数.事实上，我们有,,下面我们将通过变量变换把(1.30)中的C1及C2消去，将方程(1.30)的右端函数化成(1.31)的形

23、式，从而把方程(1.30)化成齐次方程.,,令　　 ( 为待定常数),,则　　 代入(1.30)得,,,,选取 使得,,,(1.32)　　(1.32)是一个线性非齐次方程组，它的解与系数行列式有关.　　如果,,则(1.32)有唯一组解，把 取为这组解，于是(1.30)就化成齐次方程,,求出这个方程解，并用变换　　　　　　　　　　　代回，即可得(1.30)的解.上面的作法其实就是解析几何中的坐标平移.当时，直线

24、　　　　　　　　　　　与直线　　　　　　　　　　　相交于一点，将二式联立求得交点( )，再作坐标平移，就把原点移到( ).又由于在坐标平移变换,,,下有 成立，这样(1.30)就变成齐次方程了.,,如果 ，则(1.32)没有唯一组解，上述方法不可行，下面我们要说明，此时方程(1.30)也可化为变量可分离方程求解.　　实际上由 ，有　　　　　　　　　　　　 成立.,,,下面仅以 来讨论，(以 讨论相同).,,，此时,(1.30),为,,令，则得到关于,z,的

25、变量可分离方程,2),中至多有一个为零,.,当 时，由(1.33)必有 ，方程(1.30)成为　　　　　　　　　　　 　　这是一个变量可分离方程.,,,3) 当 且 时，由(1.33)有,,,于是 ，原方程(1.30)成为,,,,,,,令 则 　　代入上面方程，得到一个关于,z,的方程,,,,这也是一个变量可分离方程,,本节要点：　　1．一阶显式方程

26、 是齐次方程右端函数,,,是一个零次齐次函数．　　2．齐次方程解法的本质是，方程　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　（1.27）通过变量替换化为变量可分离方程求解．　　3．方程（1.30）的解法是齐次方程解法的扩展，把一个不是齐次方程的方程，选通过变量替,,换化成齐次方程，再按齐次方程求解．,,1.4 一阶线性微分方程    本节讨论一阶线性方程的解法以及某些可以化成线性方程的类型.一阶线性微分方程的形式是                                            （1.34）,,如果 ，即,,(1.35)

27、称为一阶线性齐次方程.如果 不恒为零，则称(1.34)为一阶线性非齐次方程.,,1.4.1 一阶线性非齐次方程的通解    先考虑线性齐次方程(1.35)，注意这里“齐次”的含意与1.3节中的不同，这里指的是在(1.34)中不含“自由项” ，即 显然，(1.35)是,,一个变量可分离方程，由1.2节易知它的通解是,,(1.36)下面使用常数变易法再求线性非齐次方程(1.34)的解.其想法是：当,C,为常数时，函数(1.36)的导数，恰等于该函数乘上-,p,(,x,),从而(1.36)为齐次 方程(1.35)的解.现在要求非

28、齐次方程(1.34)的解，则需要该函数的导数还 要有一 项等于 . 为此，联系到乘积导数的公式，可将(1.36)中的常数,C,变易为 函数,C,(,x,)，即令,,(1.37),,为方程(1.34)的解，其中,C,(,x,)待定.将(1.37)代入(1.34)，有          即     积分后得                         把上式代入(1.37)，得到(1.34)的通解公式为,,(1.38)在求解具体方程时，不必记忆通解公式，只要按常数变易法的步骤来求解即可.,,1.4.2 伯努利(Bernoulli)方程    形如,,,(1.44)的方

29、程，称为伯努利方程.    伯努利方程(1.44)是一种非线性的一阶微分方程，但是经过适当的变量变换之后，它可以化成一阶线性方程.    在(1.44)两端除以 ，得,,,(1.45)为了化成线性方程，令,,则 代入(1.45)得,,,,这样，就把(1.44)化成以,z,为未知函数的线性方程了.,,,本节要点：    1．线性非齐次方程的解法本质是常数变易法，这种方法首先由拉格朗日提出，在常微分方程的解法上占有重要地位．    2．由常数变易法求得的通解表达式（1.38）或特解表达式（1.43）能帮助我们证明解的某些渐近

30、性质．    3．伯努利方程实质上是一个可以通过变量替换化为线性方程的非线性方程．,,1.5 全微分方程及积分因子,,1.5.1 全微分方程    如果微分形式的一阶方程,,,的左端恰好是一个二元函数 的全微分，    即,,,则称(1.10)是全微分方程或恰当方程，而函数 称为微分式(1.46)的原函数.    例如方程                                             (1.47)就是一个全微分方程.因为它的左端恰是二元函数 的全微分.,,全微分方程如何求解呢? 先看一下方程(1.47),由于它的左端是二元函数

31、 的全微分，从而方程可写成,（1．10）,,,若 是(1.47)的解，应有恒等式,,,从而                                        （1.48）,,,由此解出                   这说明，全微分方程(1.47)的任一解包含在表达式(1.48)中. 一般地，有如下定理 定理1.1 假如 是微分(1.46)的一个原函数，则全微分方程(1.10)的通积分为,,（１.49）其中,C,为任意常数.    证明 先证(1.10)的任一解

32、 均满足方程(1.49). 因为 为(1.10)的解，故有恒等式,,因为 为(1.10)的原函数，所以有                           从而                       于是 满足(1.49).,,再证明(1.49)所确定的任意隐函数 均为(1.10)的解.因为 是由(1.49)所确定的隐函数，所以存在常数C，    使                         将上式微分并应用

33、 是(1.46)的原函数的性质，    即有            从而 是方程(1.10)的解，定理证毕.,,根据上述定理，为了求解全微分方程(1.10)，只须求出它的一个原函数 ，就可以得到它的通积分                          .    下面介绍两种求原函数的方法.,,1.求原函数的直接观察法    在某些简单情形下，可以由观察方程(1.10)直接 求出它的一个原函数，从而得到它的通积分.这要求熟记一些常见的二元函数的全微分公式.,,,2．求原函数的一般方法.    定理1.2 如果方程(1.10)中的

34、 ， 在矩形区域,,,,上连续可微，则方程(1.10)是全微分方程的充要条件是：在,R,上有                                             （1.50）,,,证明 必要性，设(1.10)是全微分方程，则存在原函数 ，使得,所以,,,将以上二式分别对,y,和,x,求偏导数，得到,,因为,M,，,N,连续可微，所以,,成立，即(1.50)成立.充分性，设(1.50)在区域R内成立，现在求一个二元函数 ，使它满足                  

35、    即,,,由第一个等式，应有,,其中 为,y,的任意可微函数，为了使 ，再满足                     必须适当选取 ，使满足,,由,参变量积分,的性质和条件(1.50)，上式即为,,参变量积分的分析性质:    参变量积分 （1）; 是参变量．    若 及在矩形,,上连续，则参 变量积分（1）定义的函数 在区间    上可微，并且,,,,或,,,从而应取                         积分后得到           

36、         因为只要一个 就够了，故取 .于是，函数                       (1.51)就是所求的原函数，而全微分方程(1.10)的通积分是,,,(1.52)定理1.2 不但给出了判断方程(1.10)为全微分方程的充要条件，而且给出了当判别式(1.50)成立时，(1.51)式就是(1.10)左端的原函数，而(1.52)就是(1.10)的通积分.,,1.5.2 积分因子    以上我们给出了全微分方程的求解公式，但是，方程(1.10)未必都是全微分方程，例如，下面这个简单方程,,(1.54)就不是全微分方程，因为,

37、,如果，将上面这个方程两端同乘以 ，得到方程,,(1.55),,这是一个全微分方程，因为此时有,,,通常我们称 为方程(1.54)的积分因子，因为它可使方程(1.54)变成全微分方程(1.55).一般地，我们有下面的定义.    假如存在这样的连续可微函数 ，使方程,,,(1.56)成为全微分方程，我们就把 称为方程(1.10)的一个积分因子.    易于看到，当 时，方程(1.10)与(1.56)是同解的.于是，为了求解(1.10)，只须求解(1.56)就可以了，但是如何求得积分因子 呢?下面就来研究

38、求积分因子 的方法.    方程(1.56)是全微分方程的充要条件为,,展开并整理后，上式化成,,（1．57）,,,一般地说，偏微分方程(1.57)是不易求解的.不过，对于某些特殊情况，(1.57)的求解问题还是比较容易的.下面我们给出两种特殊的积分因子的求法.     1．方程(1.10)存在只与,x,有关的积分因子的充要条件是                         只与x有关，且此时有,,(1.58)    证明 必要性，若方程(1.10)存在只与x有关的积分因子 ，则有 ,这样(1.57)成为,,,即,,(1.59)因为(1.5

39、9)左端只与,x,有关，所以它的右端也只与,x,有关.,,充分性，如果 只与,x,有关，且 是方程(1.59)的解，,,即                         不难验证， 就是(1.10)的一个积分因子. 证毕.    2．方程(1.10)存在只与,y,有关的积分因子的充要条件是                        只与,y,有关，且此时有,,,(1.60),,证明 与1．相似证明.,本节要点:    1．全微分方程的解法本质是求一个全微分的原函数问题．    2．求原函数的常用方

40、法        观察法，适用于简单方程．        公式法，（1.51）式．    3．积分因子的求法要求掌握公式（1.58）和公式（1.60），即会求只与,x,有关或只与,y,有关的积分因子．,,1.6 一阶隐式微分方程    前面几节介绍的是求解显式方程,,（1.9）的一些初等积分法.本节要讨论如何求解隐式方程,,（1.8）方程(1.8)也称为导数未解出的一阶方程.    求解方程(1.8)的问题分两种情况考虑：    1． 假如能从(1.8)中把 解出，就得到一个或几个显式方程,,如果能用初等积分法求出这些显式方程的解，那么就得到方程(1.8)的解.     例

41、1 求解方程                       解 方程左端可以分解因式， 得                         从而得到两个方程                          这两个方程都可以求积， 得到                          它们都是原方程的解.,,2．如果在(1.8)中不能解出y’时，则可用下面介绍的“参数法”求解，本节主要介绍其中两类可积类型，    类型Ⅰ                  类型Ⅱ             类型Ⅰ的特点是，方程中不含,y,或,x,；类型Ⅱ的特点是,y,可以解出或,x,可以解出.

42、,,首先，考虑类型Ⅰ中的方程                                             （1.61）我们已经知道，方程(1.61)的一个解 ， 在平面上的图象是一条曲线，而曲线是可以用参数表示的，称为参数形式解，即是定义在区间 上的可微函数,,,使得,,,,,,在 上恒成立.    显然，如果能从方程(1.61)中求出解 ，再把它参数化，就可以得到(1.61)的参数形式解，但这是没有什么意义的.下面介绍的参数法，是在方程(1.61)中当解不出来时，先把方程(1.61)

43、化成等价的参数形式，然后根据某种恒等式，可以求出原方程(1.61)的参数形式解.这种求解过程就称为参数法.具体作法如下：,,(1)方程(1.61)化成参数形式    从几何上看， 表示平面 上的曲线，可以把这曲线表示为适当的参数形式,,（1.62）这里,t,是参数，当然有                        （1.63）成立.    (2)求(1.61)的参数形式解    由于(1.62)和沿着(1.61)的任何一条积分曲线上恒满足基本关系式                              这样，把(1.62)代入上式，得

44、                            上式两端积分，得到                           于是，得到方程(1.61)的参数形式通解                                             （1.64）,,不难验证：将(1.64)代入(1.61)得到(1.63)，这说明(1.64)确实是(1.61)的参数形式通解.    同理，可以讨论类型Ⅰ的方程            不难验证：将(1.64)代入(1.61)得到(1.63)，这说明(1.64)确实是(1.61)的参数形式通解.    同理，可以讨论类型Ⅰ的方程,

45、,(1.65)设其可以表示的参数形式,,,,,,由于                                  有                                                                                                 积分， 得                           从而(1.65)的参数形式通解为,,现在，考虑类型Ⅱ中的方程,,（1.66）从几何上看，方程(1.66)表示 空间中的曲面，令 ，有

46、，这样(1.66)的参数形式是                                                  (1.67）同样，由基本关系式有                              将(1.67)代入上式，得                       或                                   （1.68）,,这是一个关于自变量为,x,，未知函数为,p,的方程.如果能求得通解,,代入到(1.67)的第三个方程中，即得(1.66)的通解                            如果只能求得(1.6

47、8)的通积分                             则它与(1.67)的第三个方程联立，                             为(1.66)的参数形式解，若能消去参数,p,，可得(1.66)的通解或通积分.    在上述求解过程中，请读者注意：当从方程(1.68)中解出 时，只 要将其代入(1.67)的第三式，就得到(1.66)的通解了，而不要再将,p,认为 y’，再积分来求,y,．这是为什么呢?因为用参数法求解方程(1.66)的实质意义在于：当从(1.66)中不能解出 时，通过参数法，把求解(1.66)化为一

48、个以x为自变量，以 为未知函数,,的方程(1.68)，一旦从(1.68)中解得 ， 那么它当然满足(1.67)中的第三式，即有 ，而这相当于在(1.66)中先把 解出，又由于方程(1.66)形式的特殊性，使得 成为了原方程(1.66)的通解.    同理，可以考虑类型Ⅱ的方程                                                  (1.69)设其参数形式为,,,,（1.70）由其本关系式，有,,,,将

49、(1.70)代入上式，得                            或（1.71）,,如果能从(1.71)解出通解 ，代入到(1.70)第三式，即得(1.69)的通积分,,如果从(1.71)中解出通积分                              将它与(1.70)第三式联立，                              将它与(1.70)第三式联立，                              消去,p,，可得(1.69)的通积分,,,,（,隐函数存在定理及求导公式,)， 隐函数存在定理及求导公式 

50、        隐函数方程 （1）     设 在点 的某一领域内满足      ① 具有连续偏导数；      ② ；      ③ ，则方程（1）在 的某领域内    恒能唯一确定一个单值连续且有连续导数的函数 ， 满足 ，并且                                 （2）    （2）称为隐函数求导公

51、式.方程(1.73)称为克莱洛 (Clairaut)方程.由(1.75)式可知，它的通解恰好是在方程(1.73)中用C取代 y’而成.,,本节要点：    1．求解隐式方程时，首先考虑用第一种解法，即尽可能化成显式方程求解，其次再考虑用参数法求解．    2．理解好参数解法原理，类型Ⅰ和类型Ⅱ解法的原理是一样的．例如 方程 参数解法的原理是：   （1）方程                                       （1.61）与其参数化方程                                       (1.62)在

52、 平面上等价．   （2）由 解出（1.62）的解．,,(1.64),,(3)（1.64）是（1.61）的参数形式解，因为    3．类型Ⅱ方程 解法的基本思想是，先通过等价关系解得 ，然后代入原方程，从而得到到原方程的通解．,,,3．类型Ⅱ方程 解法的基本思想是，先通过等价关系解得 y’，然后代入原方程，从而得到到原方程的通解．,,第7讲　几种可降阶的高阶方程,,几种可降阶的高阶方程,本节要介绍三种高阶方程的解法，这些解法的基本思想就是把高阶方程通过某些变换降为较低阶方程加以求解，所以称为“降阶法”.,,1.

53、7.1  第一种可降阶的高阶方程,方程　　　　　 　　　　　　 　 （1.78）　　这种方程的特点是方程中出现的最低阶的导数为 .这时只要令　　　　　　　　　　　　　　 　　(1.78)中就化成　　　　　　　　　　　　 　　　　　　　 （1.79）　　如果(1.79)能求出通解　　　　　　　　　　　　 　　则由对　　　　　　　　　　　　积分 ，就可以求出 y来了.,,第二种可降阶的高阶方程,方程　　　　　　　　　　　　 　　这类方程的特点是不显含自变量,x,，这时，总可以利用代换 ，使方程降低

54、一阶.以二阶方程　　　　　　　　　　　　　 　　为例.令 ，于是有　　　　　　　　　　　 　　代入原方程，就有,,,"这是一个关于未知函数,p,"的一阶方程.如果由它可求得　　　　　　　　　　　　　　则有　　　　　　　　　　　　　　　 　　这是一个关于的变量可分离方程，可求得通积分.,,1.7.3  恰当导数方程　　假如方程 　　　　　　　　　　 　 　 　　　（ 1.80） 的左端恰为某一函数 对 x的导数，即(1.80)可化为,,则(1.80)称为,恰当导数方程,.　　这类方程的解法与全微分方程的解

55、法相类似，显然可降低一阶，成为　　　　　　　　　　 　　　　 之后再设法求解这个方程.,,初等积分法小结    　　1．5种基本解法        　　分量变量法,,,,,,,,常数变易法,,,,积分因子法：化为全微分方程,,参  数  法 　　　　降  阶  法,,,2．初等积分法的历史地位　　自1676年微分方程的研究工作开始，其后100多年间是初等积分发展的重要时期．　1841年法国数 （Liouville）指出：绝大多数常微分方程不能用初等积分求解，例如方程,,,就不能用初等积分求解．这说明初等积分法有相当的局限性．　　但是，初等积分法至今不失其重要性，一直被认为是常微

56、分方程中非常有用的解题方法之一，也是初学者的基本训练之一．,,第8讲　应用举例,,一般说来，用常微分方程去解决某些实际问题的过程分以下三个步骤： 　　I．建立方程　对所研究问题，根据已知定律或公式以及某些等量关系列出微分方程和相应初值条件　　II．求解方程　　III．分析问题　　通过已求得的解的性质，分析实际问题.　　1.8.1  等角轨线　　我们来求这样的曲线或曲线族，使得它与某已知曲线族的每一条曲线相交成给定的角度.这样的曲线称为己知曲线的,等角轨线,.当所给定的角为直角时，等角轨线就称为,正交轨线,.等角轨线在其它很多学科(如天文、气象等)中都有应用.下面就来介绍求等角轨线

57、的方法.　　首先把问题进一步提明确一些．    　　设在,(x, y),平面上，给定一个单参数曲线族,(C),：,,.求这样的曲线 ，使得 l与(C’) 中每一条曲线的交角都是定角 (图1-3).,,,,,图1-3　　设l 的方程为 .为了求 ，我们先来求出,,所应 满足的微分方程，也就是要先求得 的关系式.条件告诉我们l与(C’) 的曲线相交成定角 ，于是，可以想见，y_1 和y_1’ 必然应当与 (C’)中的曲线 y=y(x)及其切线的斜率y’ 有一个关系.事实上，当 时，有,,或　　　　　　　　　　　　　　　

58、 　　　　　　　　　　　　(1.81),,当 时，有　　　　　　　　　　　　　　  　　　　　　　　　　　　(1.82)　　又因为在交点处， ,于是，如果我们能求得 的关系，即曲线族(C) 所满足的微分方程　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　(1.8),,只要把y=y_1 和(1.81)或(1.82)代入(1.8)，就可求得x,y_1.y_1’ 所应满足的方程了.　　如何求(1.8)呢? 采用分析法.　　设 y=y(x) 为(C’ ) 中任一条曲线，于是存在相应的,C,，使得

59、,,,,因为要求x,y,y’ 的关系，将上式对,x,求导数，得,,(1.84)　　这样，将上两式联立，即由  　　　　　　　　 　　　 　　　 　　(1.85,,消去,C,，就得到 x,y(x),y’(x)所应当满足的关系,,这个关系称为曲线族(C’) 的微分方程. 于是，等角轨线( )的微分方程就是　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　(1.86)而正交轨线的微分方程为　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　   　(1.87)　　为了避免符号的烦琐，以上两个方程可以不用 y_1，而仍用y ，只要我们明确它是所求的等角轨线的方程就行了.　　为了求得等角轨线或正

60、交轨线，我们只需求解上述两个方程即可.,,例1,求直线束y=Cx 的等角轨线和正交轨线.,解,首先求直线族y=Cx 的微分方程.　　将 对求,x,导,得y’=c ，由　　　　　　　　　　　　　　　 　　消去,C,，就得到 y=Cx的微分方程　　　　　　　　　　　　　　　 　　当 时，由(1.86)知道，等角轨线的微分方程为,,或　　　　　　　　　　　　　及　　　　　　　　　　　　　 即　　　　　　　　　　　 　　积分后得到　　　　　　　　　　 　　或　　　　　　　　　　　　 　　如果写成极坐标形式，不难看出等角轨线为对数螺线,,,,(图1-4).,,,,如

61、果 ，由(1.87)可知，正交轨线的微分方程为　　　　　　　　　　　　　即　　　　　　　　　　　　　　　　 　　或　　　　　　　　　　　　 　　故正交轨线为同心圆族 (图1-5).     　　　　　　　　　    　　　　　　　　　　　　　　　图 1-5,,1.8.2 动力学问题　　前面已经说过，动力学的基本定律是牛顿第二定律　　 f=ma,　　这也是用微分方程来解决动力学的基本关系式.它的右端明显地含有加速度,a，a,是位移对时间的二阶导数. 列出微分方程的关键就在于找到外力,f,和位移及对时间的导数——速度的关系. 只要找到这个关

62、系，就可以由f=ma列出微分方程了.　　在求解动力学问题时，要特别注意力学问题中的定解条件，如初值条件等.,例2,物体由高空下落，除受重力作用外，还受到空气阻力的作用，在速度不太大的情况下(低于音速的4／5)，空气阻力可看做与速度的平方成正比.试证明在这种情况下，落体存在极限速度v_1 。,,解,设物体质量为 m，空气阻力系数为 k，又设在t时刻 物体的下落速度为v ，于是在时刻 物体所受的合外力为  　　　　　　　　　　　　　   (重力 - 空气阻力)      这里，建立的坐标系，使得重力mg方向向下，与运动方向一致，空气阻力方向向上，与运动方向相反。从而，根据牛顿第二定律可列出微

63、分方程　　　　　　　　　　　　　 　　　　　　　（1.88）　　因为是自由落体，所以有　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　 　v(0)=0　(1.89),解,(1.88)，由(1.89)有　　　　　　　　　　　　　 　　积分得,,或,,解出,v,，得　　　　　　　　　　　　　　　 　　当 时,有　　　　　　　　　　　　　　　    　　　　　　　　(1.90)　　据测定， ,其中 为物体形状有关常数， 为介质密度， 为物体在地面上的投影面积. 　　人们正是根据公式(1.90)，来为跳伞者设计保证

64、安全的降落伞的直径大小的.在落地速度 与 一定时，可定出,s,来.,,第二章　基本定理,,,,第09讲　解的存在性与唯一性定理,,,,2.1 常微分方程的几何解释我们在1.1节已经给出了微分方程及其解的定义.本节将就一阶显式方程,,给出这些定义的几何解释.由这些解释，我们可以从方程(1.9)本身的特性了解到它的任一解所应具有的某些几何特征.首先，我们要给出“线素场”的概念.设(1.9)的右端函数 f(x,y)在区域,G,内有定义(图2-1),即对,G,内任意一点(x,y) ，都存在确定值 .以(x,y)点 为中点，作一单位线段，使其斜率恰为k=f(x,y) ，称为在(x

65、,y) 的线素.于是在,G,内每一点都有一个线素.我们说，方程(1.9)在区域,G,上确定了一个线素场.,,图2-1,（1．9）,,,下面来讨论方程(1.9)的解与它确定的线素场的关系.前面，我们已经把(1.9)的解 的图象称为(1.9)的积分曲线.,定理2.1,曲线,L,为(1.9)的积分曲线的充要条件是：在,L,上任一点，,L,的切线与(1.9)所确定的线素场在该点的线素重合；亦即,L,在每点均与线素场的线素相切.,证明,（略） 　　这个定理表明这样一个事实：(1.9)的积分曲线在其上每一点都与线素场的线素相切.或者直观地说成积分曲线是始终“顺着”线素场的线素行进的曲线.

66、,,2.2 解的存在唯一性定理 　　本节利用逐次逼近法，来证明微分方程 　　　　　　　　　　　　　　　　　 　　　　　　　　　　　　(2.1) 的初值问题 　　　　　　　　　　　　　　　　　 　　　　　　　　　　　　(2.2) 的解的存在与唯一性定理. 　　2.2.1 存在性与唯一性定理的叙述,定理2.2,(存在与唯一性定理)如果方程(2.1)的右端函数 在闭矩形域 　　　　　　　　　　  上满足如下条件： 　　(1) 在,R,上连续; 　　(2) 在,R,上关于变量,y,满足李普希兹(,Lipschitz,)条件，即存在常数,N,，使对于,R,上任何一对点(x,y) 和 有不等式：,,,,则初值问题(2.2)在区间 上存在唯一解　　　　　　　　　　　　 其中 　　在证明定理之前，我们先对定理的条件与结论作些说明: 　　1. 在实际应用时，李普希兹条件的检